杭桂潜水式微纳米曝气增氧机 随着先进成像技术的展开，如原子力显微镜的展开，尤其是其在溶液环境下纳米级成像技术以及多形式操作方法的完善，为观测和研讨知道纳米气泡发明了条件。2000 年，中国科学院上海运用物理研讨所胡钧课题组和日本的Ishida 等两个独立的实验室各自宣布了用TM-AFM 在实验中查询到的固液界面纳米气泡的图像。2001 年，澳大利亚的Attard 实验组也用原子力显微镜查询到了纳米气泡，宣布在重要期刊《物理评论》(Physics Review Letter)上。如图6 所示，这些图像给出了界面纳米气泡直观的描摹和长时间安稳存在的直接根据，这些实验效果引起了极大注重。Chemical & Engineering News 和Physics News Update 等都对此进行了评论，认为“纳米气泡的AFM直接成像对长久以来的一个科学之谜进行了探求和说明”。之后，涌现出许多用原子力显微镜查询纳米气泡的作业。除AFM外的其他手法，如中子反射测定到疏水表面几个纳米的范围内水的浓度比体相中减少了10%—20%，这种现象被说明为是由于界面间存在纳米气层或纳米气泡构成水密度下降。澳大利亚William Ducker等运用红外光谱分析了二氧化碳纳米气泡在表面的红外吸收。随后其他课题组先后运用快速冷冻[18]、原位透射电子显微镜、全息内反射荧光显微镜、干与增强反射显微镜等对纳米气泡的根本性质进行了研讨。

理论上可以说明纳米气泡的安稳性吗？

杭桂潜水式微纳米曝气增氧机查询到纳米气泡后，人们妄图经过理论来说明纳米气泡的安稳性。根据经典理论纳米气泡内部的压力很大，其存在的时间非常短。因此从理论上无法说明这种安稳存在。经典Laplace 方程的表达式为

ΔP = 2γ/R ，

杭桂潜水式微纳米曝气增氧机其间， ΔP 是气泡表里的压力差， γ是气泡和液体的表面张力，R 是气泡的半径。根据Laplace 方程猜想，半径为10 nm 气泡内部的压力将抵达144大气压。这么大的压强势必导致气泡很快溶解到溶液中。Ljunggren 等人根据菲克第二规律和Henry规律核算了溶液中纳米气泡的寿数，效果表明半径为10 nm的氮气气泡的寿数只要1 μs。实验效果和理论核算之间存在着极大的敌对。那么，导致这种敌对的原因在哪里呢？

人们妄图寻觅悉数可以用来说明纳米气泡安稳性的理论和方法。研讨者们各持己见，妄图提出多种理论霸占这一难题。等提出，线张力的存在引起纳米气泡的触摸角大于杨氏触摸角，致使气泡的曲率半径增大，内部的压强减小，进而延伸了纳米气泡的寿数；Ducker提出，有一层污染物膜吸附在纳米气泡的表面，下降了表面张力，引起触摸角异常，气泡内Laplace压力减小，阻止了气体涣散出纳米气泡，使得纳米气泡寿数得以延伸；Zhang 等根据气体涣散理论和Henry 规律核算了溶液中纳米气泡的寿数，认为纳米气泡之所以可以安稳存在是源于其内部气体的高密度状态；Brenner 等认为纳米气泡的安稳性源于进出气液界面的气体分子抵达动态平衡；Seddon 等认为纳米气泡内部的气体是Knudsen 气体(气体分子之间不存在彼此磕碰)，气体从三相触摸线处进入纳米气泡内部，补偿了涣散出气液界面的气体，在气泡顶端和三相触摸线之间构成了一个气体环流，所以纳米气泡可以安稳存在。可是这些理论猜想毕竟不是被实验现象推翻就是在说明了一些问题的同时又会引进新的问题，几乎没有哪一条理论可以完美地说明气泡安稳性而被研讨者一起认可。